1、在具有介電作用的同時(shí)，巖石也具有導(dǎo)電作用。

2、結(jié)果就像電容器漏電一樣，除了位移電流，還存在傳導(dǎo)電流，造成損耗，電流與電壓的相位差不再是90°，而要小一些。

(資料圖)

3、這一現(xiàn)象可通過一個(gè)電容器來解釋和研究。

4、首先考慮一個(gè)極板間為真空的電容器（圖4－13a），電容量為C0，當(dāng)兩極板間加上交頻率為ω的正弦波交變電壓時(shí)，流過電容器的電流為儲(chǔ)層巖石物理學(xué)其中虛數(shù)單位 ，表示I與V有90°的相位差如圖4－13b所示。

5、在電容器兩極板間填充以相對(duì)介電常數(shù)為ε的電介質(zhì)（圖4－13c），則電容量將增大到C＝εC0，而通過填充有電解質(zhì)的電容器的電流則變成儲(chǔ)層巖石物理學(xué)圖4－13 巖石的電容等效因?yàn)閷?shí)際的電介質(zhì)都有損耗，這時(shí)觀察到的電流I與電壓V的相位差總是略小于90°，如圖4－13d所示。

6、此處，我們?nèi)‰妷篤沿實(shí)軸方向，將實(shí)驗(yàn)觀察到的電流I的實(shí)軸分量寫為ωε″C0V，而把I的虛軸分量寫為iωε′C0V關(guān)系，其中ε′和ε″均為實(shí)數(shù)。

7、于是 與式（4－87）比較，可以得到儲(chǔ)層巖石物理學(xué)也就是說，只要將相對(duì)介電常數(shù)定義為復(fù)數(shù)，就能描述在實(shí)驗(yàn)中觀察到的現(xiàn)象。

8、稱ε′為復(fù)相對(duì)介電常數(shù)的實(shí)部，ε″為虛部。

9、注意式（4－89）與一般復(fù)數(shù)表達(dá)式的區(qū)別，這里虛部采用負(fù)號(hào)而不是正號(hào)，這樣做是為了使實(shí)際觀察到的ε″一般均為正值。

10、在電路技術(shù)中，一個(gè)實(shí)際的充滿電解質(zhì)的電容器在電路中的表現(xiàn)可以用等效電路來描述。

11、最簡單的等效電路就是一個(gè)電阻與一個(gè)電容的串聯(lián)或并聯(lián)，只要他們的阻抗與實(shí)際的電容器是一致的（電阻和容抗）。

12、在一塊電介質(zhì)兩端施加交變電壓U（ω），則會(huì)產(chǎn)生電流I（ω），它們的比值z（ω）＝U（ω）/I（ω）稱阻抗，而其倒數(shù)y（ω）＝I（ω）/U（ω）稱導(dǎo)納，它們與頻率的關(guān)系取決于I（ω）。

13、為此，這里我們用理想的電路元件，即其值不隨頻率變化的電容C、電導(dǎo)G、電阻R和電感L組成各種等效電路，使得等效電路在交變電場作用下的頻率響應(yīng)，與實(shí)際電介質(zhì)在交變電場作用下的效果一致。

14、從而通過等效電路來描述電介質(zhì)內(nèi)部的物理過程。

15、這里也可以像第四章第一節(jié)第四部分中那樣按照串聯(lián)、并聯(lián)以及混聯(lián)等效電路研究復(fù)介電常數(shù)與阻抗和電容的關(guān)系，其做法是類似的。

16、這里只給出并聯(lián)等效電路的結(jié)果：儲(chǔ)層巖石物理學(xué)式中：Cp為并聯(lián)等效電路的電容；Rp為該等效電路的電阻。

17、阻容串聯(lián)等效電路與并聯(lián)電路參數(shù)之間存在如下的關(guān)系：儲(chǔ)層巖石物理學(xué)式中：Cs為串聯(lián)等效電路的電容；Rs為該等效電路的電阻。

18、損耗引起的相移角正切為儲(chǔ)層巖石物理學(xué)稱δ為損耗角，當(dāng)損耗不大時(shí)，δ就等于ε″與ε′的比。

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